теоретическая физика

Тип работы: Курсовая работа

Предмет: Термодинамика

26 26 страниц
0 + 0 источников
Добавлена 10.07.2014

1 000 руб.

Содержание
Часть работы
Список литературы
Вопросы/Ответы

Оглавление
Введение 3
1. Теоретическая часть 4
2 Практическая часть 8
2.1 Общая схема установки и действительный цикл комбинированной схемы в PV, TS и hS координатах. 8
2.2 Расчет ДBC 11
2.2.1 Параметры всех точек 11
2.2.2 Термический КПД 13
2.2.3 Подводимое и отводимое тепло 13
2.2.4 Удельная работа в цикле 13
2.2.5 Изменение внутренней энергии, тепло участвующее в процессе, работа в процессе, а также, изменение энтальпии, энтропии. 14
2.2.6 Среднее индикаторное давление в цилиндре 16
2.2.7 Теоретическая мощность дизеля 16
2.2.8 Часовой (В, кг/час) и удельный (в, кг/кВт • час) расходы жидкого топлива, для ДВС, приняв его тепловую способность 16
2.3 Расчет ПСУ 18
2.3.1. Определение параметров всех точек цикла ПСУ 18
2.3.2 Определение термического КПД идеального цикла ПСУ 20
2.3.3 Удельная работа расширения в паровой турбине и сжатия в питательном насосе 21
2.3.4 Расход пара 21
2.3.5 Действительная и теоретическая мощность с учетом работы питательного насоса 21
2.4 Питательный насос 22
2.4.1 Кратность циркуляции охлаждающей воды в конденсаторе. 22
2.4.2 Мощность привода питательного насоса 22
2.5 Определение: часовой (В, кг/час) и удельный (b, кг/кВт • час) расходы жидкого топлива, для установки с утилизацией тепла и годовую экономию топлива от её введения 23
Заключение 24
Литература 25
Приложение 1 26

Фрагмент для ознакомления

Рабочий ход. (адиабатное)5-1 Отвод тепла при V = constТаблица 2 Параметра процессов ДВС 1-22-33-44-55-1ΔU, Дж /кг465592,925176670,025616454,475-896021,175-362696,25Δq, Дж /кг0176670,025863036,2650-362696,25Δl, Дж /кг-465592,9250246581,79896021,1750Δh, Дж /кг651830,095247338,035863036,265-1254429,645-507774,75ΔS, Дж /(кг·K)0165,82544,760-711,452.2.6 Среднее индикаторное давление в цилиндре2.2.7 Теоретическая мощность дизеля2.2.8 Часовой (В, кг/час) и удельный (в, кг/кВт • час) расходы жидкого топлива, для ДВС, приняв его тепловую способность2.3 Расчет ПСУ2.3.1. Определение параметров всех точек цикла ПСУточка а точка bПосле турбины газ попадает в конденсаторРасполагаемая работаточка с точка dв паровом котле вода уже кипитточка еточка fточка b’Таблица параметров ПСУabcdefb’P, МПа1,80,00450,00451,81,81,80,0045Т, К703,65304,16304,16304,16480,27480,27304,16v, м3/кг0,17631,1320,00100470,00100470,001160,1103628,049h, кДж/кг3318,0362206,47129,98131,761884,62796,02317,4S, кДж/(кг·К)7,2777,2770,45070,45072,39786,37767,641x10,85500010,9012.3.2Определение термического КПД идеального цикла ПСУ2.3.3 Удельная работа расширения в паровой турбине и сжатия в питательном насосе2.3.4 Расход пара2.3.5 Действительная и теоретическая мощность с учетом работы питательного насоса2.4 Питательный насос2.4.1 Кратность циркуляции охлаждающей воды в конденсаторе.2.4.2 Мощность привода питательного насоса2.5 Определение: часовой (В, кг/час) и удельный (b, кг/кВт • час) расходы жидкого топлива, для установки с утилизацией тепла и годовую экономию топлива от её введенияЗаключениеВ курсовой работе произвели термодинамический расчет главной энергетической установки с ДВС и утилизацией тепла выхлопных газов. Рассчитали термический КПД установки равный. Научились на основе полученных данных, пользуясь h-s диаграммой строить график состояния пара при различных циклах установки.В паровых установках сжигание топлива происходит в паровых котлах, в которых рабочим телом является водяной пар, поступающий в цилиндры паровых машин или на лопатки турбин. Таким образом, пар – это промежуточный теплоноситель, поэтому неизбежны значительные потери теплоты. Естественно, что паровые двигатели не могут использовать всей теплоты, заключенной в топливе.Паросиловая установка является вспомогательной и работает по циклу Ренкина. Цикл Ренкина реализуется в двух вариантах: на сухом насыщенном паре и на перегретом паре. Во втором случае сухой насыщенный пар, полученный в паровом котле, поступает в пароперегреватель, конструктивно расположенный в этом же котле, где за счет теплоты сжигаемого в паровом котле топлива нагревается до температуры, превышающей температуру насыщения при данном давлении воды p. В результате перегрева пара повышается средняя температура T подвода теплоты к рабочему телу установки. Следовательно, повышается значение термодинамического КПД цикла.Литература1.Луканин В.Н., Шатров М.Г. Теплотехника – М.: Высшая школа, 2000.2.Миклос А.Г., Чернявская Н.Г. Судовые двигатели внутреннего сгорания –Л.: Судостроение, 1990.3.С.Л. Ривкин Термодинамические свойства газов (таблицы), 1970г. 4.Прибытков И..А., Левицкий И.А. Теоретические основы теплотехники – М.: «Академия», 2004.Приложение 1

Литература
1. Луканин В.Н., Шатров М.Г. Теплотехника – М.: Высшая школа, 2000.
2. Миклос А.Г., Чернявская Н.Г. Судовые двигатели внутреннего сгорания –Л.: Судостроение, 1990.
3. С.Л. Ривкин Термодинамические свойства газов (таблицы), 1970г.
4. Прибытков И..А., Левицкий И.А. Теоретические основы тепло-техники – М.: «Академия», 2004.

Теоретическая физика: механика

План-конспект занятия

В теоретической физики

Студент V курса физико-математического факультета, гр. 61 OF

Филатов Александр Сергеевич

Дата проведения занятия: 20.12.2000

Тема: "Канонические преобразования. Функция Гамильтона-Якоби. Разделение переменных"

Цель: Развить навык использования канонических преобразований. Fixacapacitatea, чтобы выполнить преобразование Лежандра для перехода к производству defuncții переменных, необходимых. Научиться использовать метод Гамильтона-
Якоби в решении проблем с разделением переменных. Для формирования înțelegerefapt и могущественности метод. Воспитывать труд, прилежность.

Тип занятия: практическое.

Курс лекций

на Короткие теоретические сведения

Канонические преобразования

Канонические преобразования переменных-это такие преобразования, то cândcare сохраняется канонический вид уравнений Гамильтона. В conversieproduc с помощью производящей функции, которая является funcțiede координат, импульсов и времени. Полный дифференциал производящей funcțiise определяется следующим образом:

[pic] (1)

Выбор производящих зависимости от определенных переменных, obținemtipul соответствующий канонических преобразований. Обратите внимание, что, если privatăderivat будет отнято "малым" [pic], то мы получим небольшой [pic],если же "большое" [pic], то и получать будем соответственно [pic].

Функция Гамильтона-Якоби

При рассмотрении действия, как функции координат (и времени), следует săexpresia импульса:

[pic] (2)

Из представления полной производной действия по времени следует săecuația Гамильтона-Якоби:

[pic] (3)

Здесь действие рассматривается как функция координат и времени: [pic].

Путем интегрирования уравнения Гамильтона-Якоби (3), găsescprezentarea действия в виде полного интеграла, который является функцией от координат, времени, и s 1 постоянных (s – число степеней свободы).
Поскольку действие входит в уравнение Гамильтона-Якоби только в виде dederivate, одна из констант содержится в полном интеграле аддитивнымastfel, т. е. полный интеграл имеет вид:

[pic] (4)

Константа а не играет существенной роли, поскольку действие входит более totdoar в виде производных. А устанавливает, что, на самом деле, просто constanteschimbă действие значительно. Эти константы определяются inițialetermenii в уравнения движения, которые для любого значения И будут aveaacelași вид, как и само уравнение Гамильтона-Якоби.